Большая Советская Энциклопедия (ОМ)
Ом Георг Симон
Ом (Ohm) Георг Симон (16.3.1787, Эрланген, — 7.7.1854, Мюнхен), немецкий физик. Учился в Эрлангенском университете (1805—06), затем работал учителем в Готштадте (Швейцария; 1806—09). Самостоятельно подготовил и защитил в Эрлангене докторскую диссертацию (1811). Преподавал в Бамберге (1813—1817), Кельне (1817—28), Берлине (1828—1833). С 1833 директор Политехнической школы в Нюрнберге, с 1849 профессор Мюнхенского университета. Основные труды по электричеству, оптике, кристаллооптике, акустике. Проведя серию точных экспериментов, установил (1826) основной закон электрической цепи (
Ома закон) и дал (1827) его теоретическое обоснование. С 1830 занимался акустикой. В 1843 показал, что простейшее слуховое ощущение вызывается лишь гармоническими колебаниями, на которые ухо разлагает сложные звуки (т. н. акустический закон О.). В 1881 именем О. названа единица электросопротивления (
ом). Член Лондонского королевского общества (1842). Соч.: Crundzüge der Physik, Nürnberg, 1854; Gesammelte Abhandlungen, Lpz., 1892.
Лит.: Füchtbauer H. von, Georg Simon Ohm, B., 1939; Gerlach W., Georg Simon Ohm — Gedächtnis-Rede zur Feier seines 150. Geburtstages, Münch., 1939.
И. Д. Рожанский. Г. С. Ом.
(
обратно)
Ом (единица электрич. сопротивления)
Ом, единица электрического сопротивления
Международной системы единиц (СИ). Названа в честь немецкого физика Г. С.
Ома;
русское обозначение
ом, международное W. О. — сопротивление проводника, между концами которого при силе тока 1
а возникает напряжение 1
в. Соотношение между О. и др. единицами электрического сопротивления: 1
ом = 1,11·10
–12 ед.СГСЭ = 10
9 ед. СГСМ (см.
СГС система единиц).
(
обратно)
Ома закон
О'ма зако'н, устанавливает, что сила постоянного электрического тока
I в проводнике прямо пропорциональна разности потенциалов (напряжению)
U между двумя фиксированными точками (сечениями) этого проводника:
RI = U. (1) Коэффициент пропорциональности
R, зависящий от геометрических и электрических свойств проводника и от температуры, называется омическим сопротивлением или просто сопротивлением, данного участка проводника. О. з. открыт в 1826 немецким физиком Г. С.
Омом.
В общем случае зависимость между
I и
U нелинейна, однако на практике всегда можно в определённом интервале напряжений считать её линейной и применять О. з.; для металлов и их сплавов этот интервал практически неограничен. О. з. в форме (1) справедлив для участков цепи, не содержащих источников электродвижущей силы (эдс). При наличии таких источников (аккумуляторов, термопар, динамомашин и пр.) О. з. имеет вид:
RI =
U + E, (2) где
Е — эдс всех источников, включенных в рассматриваемый участок цепи. Для замкнутой цепи О. з. принимает следующую форму:
Rп
I =
E, (3) где
Rn =
R + RI — полное сопротивление всей цепи, равное сумме внешнего сопротивления цепи
R и внутреннего сопротивления
Ri источника эдс. Обобщением О. з. на случай разветвленных цепей являются
Кирхгофа правила.
О. з. можно записать также в дифференциальной форме, связывающей в каждой точке проводника плотность тока
j с полной напряжённостью электрического поля. Потенциальное электрическое поле напряжённости
Е, создаваемое в проводниках микроскопическими зарядами (электронами и ионами) самих проводников, не может поддерживать стационарное движение свободных зарядов (ток), т.к. работа этого поля на замкнутом пути равна нулю. Ток поддерживается неэлектростатическими силами различного происхождения (индукционного, химического, теплового и т.д.), которые действуют в источниках эдс и которые можно представить в виде некоторого эквивалентного непотенциального поля с напряжённостью
Естр, называется сторонним. Полная напряжённость поля, действующего внутри проводника на заряды, в общем случае равна
Е + Естр. Соответственно дифференциальный О. з. имеет вид: r
j =
E + Естр, или
j = s(
E + Естр), (4) где r — удельное сопротивление материала проводника, а s=1/r — удельная электропроводность. О. з. в комплексной форме справедлив также для синусоидальных
квазистационарных токов:
ZI = E, (5) где Z — полное комплексное сопротивление, равное
Z = R+ iX,
R — активное, а
iX — реактивное сопротивления цепи. При наличии индуктивности
L и ёмкости
С в цепи квазистационарного тока частоты w
Х = w
L — 1/w
С.
Лит.: Курс физики, под ред. Н. Д. Папалекси, т. 2, М. — Л., 1948; Калашников С. Г., Электричество, М., 1964 (Общий курс физики, т. 2); Физические основы электротехники, под общ. ред. К. М. Поливанова, М. — Л., 1950.
(
обратно)
...ома (мед.)
…ома (греч. — ōма), часть слов, обозначающих виды опухолей, например аденома.
(
обратно)
Ома (река в
Последние комментарии
16 часов 13 минут назад
16 часов 48 минут назад
17 часов 41 минут назад
17 часов 46 минут назад
17 часов 57 минут назад
18 часов 11 минут назад